Remarque : on constate que l'amplitude de la tension de sortie est plus grande que celle de la tension d'entrée : la fréquence est donc voisine de la fréquence de résonance.
D'après l'oscillogramme, les deux tensions sont en quadrature de phase, or d'après l'expression de la fonction de transfert, ceci ne peut se produire que si le dénominateur est imaginaire pur
et donc si \(\omega_0=\omega\).
La période T des signaux est mesurée sur l'oscillogramme : T ≃ 3,3 ms.
D'où \(\omega_O = \omega = 1,9 \cdot 10^3 \si{rad}\si[-1]{s}\).
L'énoncé précise que \(\underline H(0) = 1\) (cf. dernière phrase) donc \(H_0=1\).
De plus, on mesure sur l'oscillogramme \(\dfrac{v_{Sm}}{v_{em}}=\dfrac{3}{2}\) or \(\underline H(\omega_0) = Q \times H_0\) d'où \(Q=\dfrac{3}{2}\).
Remarque : on démontre qu'il existe une résonance pour les filtres du second ordre pour les valeurs « élevées » du facteur de qualité (i.e. \(Q > \dfrac{\sqrt 2}{2} \simeq 0,7\)).